我按参考文献[1]提出的机理作进一步定量计算时发现，所能传出的角动量要比太阳必须传出的角动量小了3个数量级，故只得放弃这种解释而另找起因。我假设这种分布格局是在星云塌缩过程中造成的；然后对该 过程进行了详细定量的理论分析计算，发现参考文献[1]所提出的角动量转移的机理在此期间就已存在，而且向外所转移的角动量比星云盘演化期大很多个数量级，这正好圆满地解释了现在“分布异常“的起因。我已就此撰写了题为《太阳系角动量分布异常起因的定量新解释》的论文；但因其篇幅超过9千字，不便投送本栏目，我已将它登录在我的博客上。现根据该文观点对原始太阳星云（以下简称“星云”）塌缩过程作如下扼要的介绍；读者感兴趣的话，其详情可在网上搜索“赵菊初的博客”即可查阅。
1、星云有关起始参数的确定
1.1 主流观点初步认定的参数
认为星云大致呈球形，直径约为3000~10000AU（AU为天文单位）；质量为1.001~1.1个太阳质量之间；其温度约为10~100K；密度为10－20~10－8g/cm3，折算为10－17~10－5kg/m3。
其中有些参数还未获得最终确认，还有待进一步核实。
1、2待定参数的确定
1.2.1 星云自转角速度的设定
主流观点认为，星云是上一代恒星爆炸的产物，故其角动量也应来自它。按已知参数算出太阳绕银河系公转的角动量为：9.72×1055kg·m2/s；它比太阳自转角动量约大14个数量级。假设这一比值也适用于上一代恒星，那么可以认为，星云的角动量仅取决于上一代恒星绕银河系公转的角动量，因此，其中一部分转变成太阳星云后，各质点仍应保持相同的角速度，这时，整个星云将绕银河系中心作同步自转；按其公转周期为2.5亿年可算出其角速度ω0=7.97×10－16s－1。
1.2.2 星云总质量及总角动量的设定
按1.1节取其折中值，即取星云总质量等于1.01个太阳质量，约为2×1030kg。
现在还未发现星云演化时，角动量大量逃离太阳系的证据和机理，故仍设它大体等于现在太阳系的总角动量。
1.2.3 星云密度分布规律及其直径的计算
假设星云密度自中心向外按线性规律递减，外径处的密度ρ1=10－16kg/m3，则密度分布规律可用下式表示：
根据边界条件：r=0，M=0可得C=0。
1.2.4 单位体积星云物质所受各种力的计算
(1) 单位体积星云物质所受引力的计算
牛顿曾经证明，我也可以证明，对于密度只随半径而改变的星体，在其内部以其质心为中心的任意球面上的重力加速度，将与球面以内的物质质量成正比，与球面半径r的平方成反比，球面以外的质量对球面上任一点的引力合力将等于零。故星云中任意点单位体积星云物质所受引力可按下式计算：
式中负号是考虑F定义为正值而加入的。由上式可算得在r=R处：F2=－5.54×10－33sin2θN。
(3) 单位体积星云物质所受压差力的计算
这里省略其计算及推导过程，直接列出：在r=R处：F3=－1.36×10－20N。
2、探寻星云塌缩时角动量转移的机理
如果星云在塌缩时不存在角动量转移，那么，由于F比F2及F3大14个数量及以上，所以在引力F的主导作用下，星云全部角动量都将集中分布在塌缩后形成的原始太阳上。由于角动量的转移量等于相互作用的力矩与作用时间的乘积，如果塌缩时间很短，就无法完成大量角动量的转移，因此又需先计算星云各层位完成塌缩过程的时间，然后再探讨星云内部物质角动量轴向转移的机理。
2.1星云各层位塌缩时间的计算
星云外径塌缩时间的计算公式可由以下积分方程解出：
(1) 式中的动力粘度η可按参考文献[1]
中的（9）式计算；它是麦克斯韦从纯理论基础上推导出来的并为后来的实验所证实，这被认为是分子运动理论的光辉成就之一。 据报导，在宇宙空间99%以上的物质都以等离子态存在；氢离子可看作质子，其质量约为氢分子质量的一半；其直径约为1.6~1.7×10
－15m；约等于1.6~1.7×10
－5埃；它比氢分子直径 约小5个数量级。若取星云塌缩时的温度为500K，则可算出η≈2.02×10
5Pa·s；该粘度值如此之大，若不是按经典公式算出真使人不敢相信；而它正好是星云角动量大量转移的关键因素所在。上式中的比值（r/r
0）可根据时间t试算求出，Δt为总塌缩时间t按n等分后的等分值。
按上式用数值积分法求得的半径为r0的球面上输出的总角动量J及参照参考文献[2]算出的该球面内星云物质原来具有的总角动量J1列于表1。
由上表可以看出，星云在塌缩期足以将绝大部分角动量转移给外围的星云盘，而形成现在太阳系角动量分布的格局。由于篇幅所限，交待不清之处，如比值Δr0/Δr的计算等，可从“博客”中查阅。
参考文献：
[1] 赵菊初，太阳系角动量分布异常的起因探讨，中科院科学智慧火花栏目，2012-02-19
[2] 赵菊初，地球转动惯量的计算，中科院科学智慧火花栏目，2012.11.6
